ШИРИНА І СПЕКТРАЛЬНИЙ СКЛАД ЛІНІЇ ВИПРОМІНЮВАННЯ

Знову розглядаючи безаберраціонний випадок, кут дифракційної расходимости (в робочій, частотної площині) гауссова пучка за рівнем 1 / е ² від максимуму інтенсивності можна визначити як 0С _(| = 2А. ₀ / лг ₀ [9], де Х ₀ - довжина хвилі випромінювання , г ₀ - полушіріна пучка. При кінцевої ширині спектральної лінії випромінювання тАК, в просторі за акустооптичні дефлектором до дифракційної расходимости буде додаватися так звана спектральна расходимость a _s , рівна

де V - швидкість ультразвуку в кристалі Егуд, f - частота радіосигналу.

Графік залежності a _s (f) в діапазоні 1700-1800 МГц наведено на рис. 2.1, на якому горизонтальною лінією показана величина 0С <|. Вихідні дані для розрахунку: А. ₀ = 657 нм, г ₀ = 4 мм, V = 3590 м / с, ТАК. = 0,2 нм. Тобто, в дифрагованим пучку, з огляду на не нульовий ширини спектральної лінії світлового випромінювання і взаємодії з акустичною хвилею, відбувається розширення його розбіжність, і, як видно з рис. 2.1, вона зростає зі збільшенням частоти сигналу.

Мал. 2.1

Залежність а $ (ДА.) На максимальній частоті обраного діапазону 1800 МГц (найгірший випадок) представлена на рис. 2.2.

Мал. 2.2

Видно, що при ширині спектра всього 0,2 нм повна розбіжність пучка може в два рази перевищити дифракційну. До того ж порушення симетричності спектральної лінії викличе і асиметрію РІСС на фотоприемнике, що, в свою чергу, призведе до погрішностей у вимірі амплітудних і частотних параметрів.

На погрішності вимірювання та обмеження динамічного діапазону неминуче позначиться і наявність паразитних складових в спектрі випромінювання лазера. Особливо, якщо ці складові досить далеко відстоять від основної лінії випромінювання. При цьому в площині інтегрування на фотоприемнике виникнуть додаткові (паразитні) розподілу.